Электростатическая линза
Теория электронной оптики, описывающая движение электрона в электрических и магнитных фонах, довольно сложна и громоздка. Чтобы представить и постичь себе работу бипотенциальной электростатической линзы, примем без свидетельств следующее правило, устанавливаемое той, что теорией: электроны, двигаясь в электрическом поле от низшего потенциала к высшему и пересекая эквипотенциальные поверхности, отклоняются в сторону нормалей к этим поверхностям в конце пересечения с ними.

Диаметры цилиндров, образовывающих ускоряющую линзу, могут стать как одинаковыми, так и разными. Иногда один из цилиндров заменяется или дополняется проводящим покрытием, нанесенным на внутренние стенки баллона. Когда первый цилиндр (фокусирующий электрод) бипотенциальной линзы имеет потенциал меньше потенциала второго цилиндра (второго анода.), то через этого между цилиндрами основывается электростатическое поле, потенциальный рельеф которого показан пунктирными эквипотенциальными кривыми. Электроны, поступающие от первого цилиндра расходящимся пучком, попадают на выпуклые эквипотенциальные поверхности, действующие как собирательная линза. Пройдя промежуток между прочим цилиндрами, электроны попадают на вогнутые эквипотенциальные поверхности, какие действуют рассеивающим образом. Желая поля симметричны, фокусирующее поведение первой части линзы старше, чем рассеивающее действие другой, так как в пробный части электроны двигаются медлительное. Таким образом, бипотенциальная линза в целом действует будто собирательная.

Ради точной фокусировки используется качество бипотенциальной линзы изменять фокусное расстояние в зависимости от отношения потенциалов на цилиндрах. Обычно потенциал .второго цилиндра берется постоянным, а потенциал первого цилиндра (первого анода) изменяется для осуществления фокусировки. Поэтому, первый цилиндр учащенно называют фокусирующий электродом.

Электромагнитная линза
Тонкая магнитная линза образуется магнитным полем, создаваемым короткой фокусирующей катушкой, длина которой существенно мельче ее диаметра. Поле таковской катушки действует лишь на незначительной части траектории полета электронов на пути от катода кинескопа до его экрана. Как "предмет" (кроосовер), так и его передание на экране, создаваемое таковской линзой, находится вне ее поля. Электроны, выходящие из точки 0 со стремительностью и под некоторым углом а к оси линзы, сначала, находясь вне поля линзы, двигаются прямолинейно. Потом, входя в область влияния поля линзы, электроны вызывают подвергаться в соответствии с выражением воздействию силы, навещенной перпендикулярно векторам. В следе воздействия этой силы электроны приобретают круговую вращательную собирающую скорости. Взаимодействие этой комплектующей скорости с продольной (осевой) составляющей магнитного поля ввергнет в свою очередь к появлению новой силы, наведенной к оси кинескопа и создающей таким образом фокусировку луча.

За посредственной плоскостью катушки направление лучезарной составляющей поля Нр видоизменяется на обратное (здесь она направлена от оси). Такое приведет к изменению инструкция силы, создающей вращательную собирающую скорости, вследствие чего заключительная начнет уменьшаться по величине, но не изменит личного направления, и направление насилия, прижимающей электроны к оси кинескопа, останется неизменным. Полезай выходе из поля катушки (точка q) электроны заново начнут двигаться прямолинейно.
Так как с спроважением от оси ОО' лучевая составляющая магнитного поля Нр возрастает, то возрастает и сила, принимающая электроны к оси кинескопа. Поэтому на электроны, вылетающие под взрослым углом из точки О, действует большая прижимающая могущество, и все они скрещиваются с осью в той и одной же конце О', давая изображение концы О.

Когда смотреть вслед летящему электрону, то проекция его траектории на плоскость, перпендикулярную оси кинескопа, имеет вид, открытый на рисунке б. До попадания в поле линзы электроны движутся прямолинейно и немного поднимаются над осью 00' (до точки р). С момента, когда фоне начинает оказывать свое действие, траектория электронов начнет закручиваться и при достаточной интенсивности поля "закрутится" настолько, то что вместо удаления от оси будет приближаться к ней. Выйдя из поля линзы (в точке q), электроны пройдут прямолинейно некоторый отделение и в точке О' пересекут ось линзы.

До входа в поле линзы вектор стремительности лежит.в плоскости чертежа на рисунке а и совпадает с вертикальной осью на рисунке б. Полезай выходе из поля линзы плоскость, в которой валяется вектор скорости, поворачивается возле оси Z на кой-который угол. При изменении сосредоточения тока через катушку синхронно изменятся направления продольной комплектующей магнитного поля Нпр и вращательной составляющей скорости. Наставление силы, обусловленной взаимодействием данных составляющих, не изменится и будет по-прежнему прижимать электроны к оси кинескопа.
Для лучшей концентрации фокусирующего поля в нужной площади (в горловине трубки), а также для некоторой охраны области фокусировки от пустотелее рассеяния отклоняющих катушек фокусирующие катушки обычно заключают в магнитный экран с нужным воздушным зазором для схода поля. Экраны изготавливают из мягких сортов стали. Использование экранов позволяет заметно уменьшить (в 1,3 - 1,5 раза) количество ампер-витков катушки и потребляемую ею мощность.

Сравнение свойств линз с магнитной и электростатической фокусировкой
По сравнению с электромагнитной электростатическая линза требует для фокусировки несравненно меньшую мощность, обладает меньшие габариты и гибель, менее критична к значению питающего напряжения, не спрашивает расхода сравнительно дорогого медного провода. Кроме того, служба электростатической линзы более константна во времени. Ток сквозь фокусирующую катушку, установленный лезь включении телевизора, вызывает обманувши катушки, вследствие чего противодействие ее,возрастает, а ток через нее падает. Настоящее обстоятельство требует периодической подрегулировки фокусировки или применения нарочных схем стабилизации тока чрез фокусирующую катушку.
Но в кинескопах с электростатической фокусировкой конструкция электронного прожектора получается несколько более трудной, требующей более точного построения, а потому и наиболее дорогой.
В следе продолжительного соперничества достоинства кинескопа с электростатической фокусировкой очутились более существенными и в настоящее время в домашних телевизорах они получили необыкновенное применение. Кинескопы с магнитной фокусировкой сохранились лишь в некоторых специальных системах.

Свойства и характеристики экрана
Рассмотрим свойства, особенности и характеристики экрана кинескопа, в основном определяемые его укрытием - люминофором.
Требования к люминофорам.
Светиться под действием электронной бомбардировки могут почитай все многие и неорганические органические вещества. Однако пользоваться в качестве люминофоров очутилось возможным лишь вещества, имеющие достаточно высокой интенсивностью сияния, длительным сроком службы, громадным коэффициентом вторичной эмиссии полезай высоких скоростях бомбардирующих электронов, дающие излучение в заданной области спектра (нужного цветка) со свойствами, обеспечивающими нужнее послесвечение. Кроме того, ради использования в электровакуумных устройствах люминофор должен обладать мировыми вакуумными свойствами: иметь ужасно малую упругость паров, прилегли освобождаться от остатков газа, быть достаточно термостойким, для того чтоб выдерживать длительный нагрев устройства до 350 - 450'С в процессе его изготовления. К веществам, в достаточной степени удовлетворяющим перечисленным требованиям, относятся сульфиды, силикаты, оксиды и фосфаты металлов цинка, кадмия, бериллия и магния. Добавляя к главному веществу люминофора небольшие числа (доли процента) активаторов - серебра, меди, марганца и другие, можно значительно усилить интенсивность излучения и достичь при этом нужного краска.
Цвет сверкания экрана
Колер и спектральный состав испускания экрана определяется химическим формулам люминофора (основного вещества и активатора) и технологией его изготовления. Большинство люминофоров предоставляют излучение с непрерывным спектром в некоторой полосе частот.